شاخص هندسی-درجه‌ دوم \\((GQ)\\) یک توصیفگر توپولوژیکی مبتنی بر درجه است که به تازگی معرفی شده و کومار و همکاران مشاهده کرده‌اند که به طور بالقوه یک توصیفگر مولکولی بسیار خوب است. در این پایان‌نامه، گراف‌های (شیمیایی) اکسترمال و درخت‌ها را از نظر \\((GQ)\\) برای یک مرتبه و اندازه معین مشخص می‌کنیم. سپس درخت‌های \\(n\\) راسی، گراف‌های تک‌دوری و دودوری با بیشترین، دومین، سومین، چهارمین، پنجمین و ششمین مقدار بیشینه این شاخص هندسی درجه دوم تعیین می‌شوند. ‎‎‎  

چکیده فرآیند شکافت یکی از قدیمی‌ترین موضوعات فیزیک هسته‌ای است که از گذشته مورد توجه بوده است. در فرآیند شکافت مباحث مختلفی مورد مطالعه قرار می‌گیرد. یکی از این موضوعات انرژی جنبشی پاره های شکافت می‌باشد. وقتی هسته شکافته می‌شود، دو پاره‌ی شکافت بوجود می‌آید که   بدلیل دافعه کولنی از هم دور شده و دارای انرژی جنبشی می‌شوند. در این پایان نامه با استفاده از مدل حالت گذار و مفاهیم مدل گاز فرمی و همچنین در نظر گرفتن پتانسیل در اطراف نقطه زینی بصورت یک سهمی، وابستگی متوسط انرژی جنبشی کل پاره های شکافت به انرژی برانگیختگی   هسته مرکب، مورد بررسی قرار می‌گیرد.   برای شکافت واداشته بوسیله نوترون هسته های 238U, 235U, 233U 239Pu, 232Th, و 237Np که نتایج تجربی مربوط به انرژی جنبشی کل در دسترس می‌باشند،   محاسبات تئوری را با نتایج تجربی مقایسه کرده‌ایم. نتایج بدست آمده برای سیستم های ذکر شده نشان می‌دهد که این مدل تئوری بخوبی می‌تواند داده های تجربی را بازتولید کند.      

  چکیده: معادلات میدان انیشتن وجود سیاهچالههای چهاربعدی را پیش بینی می کند. اولین جوابهای سیاهچاله ای چهاربعدی بدون بار و باردار به ترتیب موسوم به سیاهچالههای شوارتزشیلد و رایزنوردستروم هستند. اولین جواب سیاهچاله ای سه بعدی موسوم به سیاهچالههای BTZ (Banados-Teitelboim-Zanelli) در سال 1992 از حل معادلات میدان در حضور ثابت کیهانشناسی منفی به دست آمد. در بخش اول این پایان نامه جواب های سیاهچاله ای سه بعدی، با تقارن کروی، را در گرانش انیشتین به دست آورده و پس از محاسبه کمیت های ترمودینامیکی نشان می دهیم قانون اول ترمودینامیک در مورد این سیاهچالهها صادق است. سپس با استفاده از روش آنسامبل کانونیک پایداری ترمودینامیکی این سیاهچاله ها را بررسی می کنیم. در بخش دوم ایده فوق را به سیاهچاله های دیلاتونی (در گرانش انیشتن- دیلاتون) تعمیم می دهیم. برای این منظور جوابهای سیاهچاله ای معادلات میدان را در حضور یک میدان اسکالر و با در نظر گرفتن لاگرانژین میدان الکترومغناطیسی، به عنوان یک میدان مادی، به دست آورده و ویژگی های هندسی آنها را بررسی می کنیم. سپس کمیتهای ترمودینامیکی این سیاهچاله ها (جرم، بار الکتریکی، دما، آنتروپی و پتانسیل الکتریکی) را به روش های مناسب محاسبه می کنیم. نشان می دهیم که کمیات بدست آمده در قانون اول ترمودینامیک سیاهچاله ها صدق می کند و در پایان با استفاده از روش آنسامبل کانونیک به تحلیل پایداری ترمودینامیکی سیاهچاله های دیلاتونی می پردازیم. کلیدواژهها : سیاه چاله های سه بعدی، الکترودینامیک خطی، گرانش انیشتن – دیلاتون، سیاه چاله های دیلاتونی، گرانش جفت شده

در این پایان‌نامه تکانه عرضی ناقطبیده (TMD) برای هسته‌های سبک در چارچوب فرمول‌بندی مدل کوارک تبادلی دستگونه‌ی تعمیم‌یافته (QEM) را موردمطالعه و بررسی قرار می دهیم. برای این منظور، توزیع TMD کوارک‌ها و گلئون‌های داخل نوکلئون‌های مقید هسته‌های سبک بر اساس مدل کوارک تبادلی دستگونه‌ی تعمیم‌یافته (cQM) را محاسبه کردیم که در آن توزیع‌های TMD برای کوارک‌های بدون پوشش نوکلئون‌های مقید موردنیاز است. برای محاسبه این توزیع‌های بدون پوشش، ابتدا چگالی تکانه کوارک بدون پوشش با استفاده از مدل کوارک تبادلی به دست می آوریم و سپس با استفاده از روشی نظری که در آن از متغیرهای مخروط نور استفاده می‌شود، توزیع‌های بدون پوشش TMD قابل محاسبه‌کردن است. در نهایت با در دسترس داشتن این دو توزیع باتوجه‌به ساختار نوکلئونی هسته‌های      14N - 12C -4He - 6Li ، چگالی TMD کوارک و گلئون آنها را در مقیاس پایین Q2 محاسبه کردیم. به دلیل در دسترس نبودن نتایج تجربی برای چنین هسته‌هایی رفتار کلی توزیع‌های به‌دست‌آمده را مورد بررسی قرار داده ایم.   نشان داده شده است که نتایج ما دارای خواص مناسبی است که برای توابع توزیع وابسته به تکانه عرضی مورد انتظار است.         

در کارحاضر تولید مزون  را در حالت غیر نسبیتی در برخورد پروتون-پروتون در انرژی مرکز جرم  از طریق ترکش کوارک های سنگین و با استفاده ازقضیه عامل بندی بر اساس نظریه ی QCD اختلالی در برخورد دهنده های هادرونی LHC   مورد مطالعه قرار داده ایم.در این حالت پس ازبرخورد پروتون-پروتون کوارکc تولید شده یک گلئون با اسپین یک تابش نموده و یک زوج کوارک-پادکوارک ایجاد می شود و از ترکیب کوارک سنگین با پاد کوارک، مزون مورد نظربه وجود می آید. در مرحله ی نخست تابع  ترکش و احتمال ترکش را برای کوارک cوb در مقیاس اولیه ترکش محاسبه نموده ،سپس با به کارگیری قضیه ی عاملبندی ،سطح مقطع   دیفرانسیلی و سطح مقطع کل تولید این ذرات را محاسبه کرده و در نهایت رفتار سطح مقطع دیفرانسیلی و سطح مقطع کل را برای آنها مورد مطالعه قرار داده و با نتایج دیگر مقایسه کرده ایم.

   آنتروپی در واقع بیان کننده ی نظم سیستم است. میخواهیم آنتروپی را برای نوترون بدست آوریم. اگر نوترون را در حالت غیراختلالی در نظر بگیریم یعنی نوترون را متشکل از کوارک های والانس در نظر بگیریم، حداکثر آنتروپی از توابع توزیع کوارک های والانس   بدست می اید اما در حالت اختلالی   و x های کوچک سهم گلوئون غالب است وآنتروپی از تابع توزیع گلوئون بدست می آید. آنتروپی را در دو مرتبه ی صفرم[1] و اول[2] اختلالی بدست می آوریم. مشاهده می کنیم هرچه Q2   بیشتر می شود آنتروپی بیشتر می شود. سپس در چند Q2   خاص انتروپی های بدست آمده را با داده های آزمایشگاهی مقایسه کرده و مشاهده می کنیم که آنتروپی بدست آمده با داده های آزمایشگاهی در تطابق خوبی هستند. 1 Leading order 2 Next-to-Leading Order

در این پایان نامه قصد داریم رفتار جذب امواج الکترومغناطیس توسط ساختار نانونوار آرمچیر بر حسب فرکانس امواج الکترومغناطیس در حضور آثار اندرکنش بین الکترونی را بررسی نماییم. جهت توصیف دینامیک الکترون ها در این ساختار از مدل هامیلتونی هابارد بهره می گیریم. در واقع ساختار نواری الکترونی در ساختار بلوری اشاره شده بر مبنای مدل هابارد بدست می آید. در این مدل هامیلتونی علاوه بر انرژی جنبشی و جاذبه کولنی بین الکترون ها و اتم ها ، یک جمله دافعه کولنی بین الکترون ها به صورت برجایگاهی در بر می گیرد. بر مبنای رهیافت تقریب میدان متوسط می توان طیف ترازهای انرژی الکترونی در این ساختار را بدست آورد و به کمک آن به تحلیل رفتار چگالی حالات انرژی پرداخت. تقریب کوبو که بر مبنای آن آهنگ جذب امواج الکترومغناطیسی را می توان بر حسب تابع هم بستگی عملگرهای چگالی جریان بیان کرد. نهایتا رابطه جذب امواج الکترومغناطیس توسط این ساختار بر مبنای طیف ساختار نواری بیان می شود که بعد از محاسبات عددی مورد نیاز می توان به مقادیر عددی وابستگی طیف جذب بر حسب فرکانس امواج دستیابی پیدا کرد. در ادامه مطالعه در این پایان نامه آثار اندرکنش الکترون – الکترون روی رفتار جذب امواج الکترومغناطیس بر حسب فرکانس مطالعه کرد. همچنین تاثیر عرض نانونوار و تزریق الکترون روی مکان قله های موجود در طیف امواج الکترومغناطیس توسط ساختار نانونوار آرمچیر بررسی خواهد شد.

سه تعمیم نسبیتی حالت های همدوس را در یک مورد ساده برای یک ذره بدون اسپین بحث می کنیم: حالت های همدوس استاندارد،کانونی و حالت های همدوس لورنتس که حالت های همدوس لورنتس به وسیله کایزر[1]   و به طور مستقل توسط توورگ علی [2]، آنتوان[3] وگزو[4]   معرفی شد. موضعیت به وسیله ی عملگر نیوتون - ویگنر[5] و دینامیک توسط معادله سلپتر [6]   توصیف می شود. رفتار مقدارچشم داشتی مشاهدات نسبیتی در جزئیات برای این سه حالت همدوس بررسی شده و عدم قطعیت هایزنبرگ[7]   مورد بررسی قرار می گیرد. [1] B.Kaiser [2] S.Twareque Ali [3] Antoine [4] J.P. Gazeau [5] S. Newton- E.Wigner [6]   E.E.Salpeter [7] Heisenberg   

چکیدههدف: کارآمدترین روش برای خلاصه کردن آنچه در مورد یک سیستم پیچیده می دانیم، شناسایی تاثیرات پتانسیل برهم کنش موثر برای آن سیستم است به همین دلیل بررسی تاثیرات پتانسیل برهم کنش در سیستم های واقعی از اهمیت اساسی برخوردار است. از سویی دیگر در چند دهه گذشته شاهد انقلابی در جهان بوده ایم که توسط علم و فناوری در ارتباط با مواد نانوساختار یافته دو بعدی، یک بعدی و صفر بعدی ساخته شده است. زمینه اصلی پدیده های جذاب و ارزشمند ساختار های کوانتومی، حبس و محصوریت کوانتومی است و از این رو تحقیقات در مورد منشا و اثر حبس در   نقاط کوانتومی به یکی از اساسی ترین و مهیج ترین زمینه های مقدماتی در علوم مدرن تبدیل شده است. هدف از این پژوهش، مطالعه سیستم های مزونی در نقاط کوانتومی استروش شناسی پژوهش: این پژوهش از نظر نوع بنیادی است. با توجه به محصور شدن یک کوارک تحت پتانسیل ، همراه با یک شرایط مرزی مناسب، معادله شرودینگر مربوطه را که توسط تقریب جرم موثر   برای حالت پایه حاکم است حل و انرژی حالت پایه، تابع موج و چگالی احتمال کوارک بدست آمده است. با توجه به شباهت سیستم های مزونی به سیستم الکترون-حفره و همینطور با توجه به انتخاب رویکرد پارامتری پتانسیل که دارای انعطاف پذیری می باشد، این اطلاعات بدست آمده با نقاط کوانتومی متشکل از الکترون و حفره مقایسه شده است. یافته ها: از تجزیه و تحلیل پدیدارشناختی، مشاهده شد که فرض برای پتانسیل موثر ، با دامنه خاصی از مقادیر ، در تقریب جرم موثر، قادر به ارائه توضیحات بسیار خوبی از تغییر طیف انرژی کوارک های تشکیل دهنده مزون به دلیل محصوریت و محدودیت کوانتومی خواهد بود. هر چند که در حال حاضر داده های تجربی برای سیستم های مزونیک محصور در نقاط کوانتومی در دسترس نمی باشد اما با مقایسه این نقاط با نقاط کروی متشکل از الکترون-حفره و با توجه به تغییر انرژی در حداقل باند رسانش و حداکثر باند ظرفیت مربوط به الکترون و حفره   به دلیل محدودیت کوانتومی، نتیجه گرفته می شود که طیف انرژی کوارک های تشکیل دهنده مزون ها در صورت حبس در یک نقطه کوانتومی تغییر خواهد کرد.نتیجه گیری: فرض پتانسیل با نوسانگرهارمونیک جفت شده و تاثیر کولن به عنوان پتانسیل موثر برای محدود کردن الکترون (حفره) و هم چنین کوارک(پادکوارک) قادر به پیش بینی موفقیت آمیز تغییر کوانتومی ناشی از تغییر حالت در انرژی نقطه کوانتومی کروی است و می تواند به عنوان یک مدل مناسب برای داشتن اطلاعات معقول در مطالعه سیستم های کروی واقعی نانو ساختارها از جمله مزون ها شناخته شود.  واژه های کلیدی: نقاط کوانتومی کروی ،مزون سنگین، محصوریت کوانتومی، مدل پتانسیل موثر

سطح مقطع غیر انحصاری باریون های ?±   در آزمایش های ALEPH وopal و DELPHI اندازه گیری شده است. در این ‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍بایان نامه با استفاده از این سطح مقطع ها توابع ترکش این باریون ها را از طریق برازش با داده های تجربی تعیین شده است.‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍

  ما

  در این پایان نامه تولید مزونهای   و   در نابودی الکترون-پوزیترون و در   قطب Z0   مطالعه شده است. لذا در ابتدا با استفاده از pQCD توابع ترکش پاد کوارک   به مزونهای   و   در اولین مرتبه ی اختلال محاسبه شده است. سپس نسبتهای انشعاب   و   و حالتهای با قطبش طولی و عرضی آن   را محاسبه شده است.   همچنین آهنگ های واپاشی   به مزونهای     و     یعنی     و   و حالتهای با قطبش طولی و عرضی آن را محاسبه کرده ایم علاوه براینها سطح مقطع تولید این مزونها حول قطب   ودر آزمایش DEPHI محاسبه کرده ایم.

دراین پایان­نامه ساختار نوکلئون‌های سبک بر اساس مدل کوارک کایرال تعمیم یافته بررسی می‌کنیم. برای این هدف، ابتدا تابع توزیع پارتون­ نوکلئون­های مقیّد سپس توزیع یکی از نوکلئون‌های سبک را با استفاده از مدل کوارک کایرال بررسی می‌کنیم که لازم است ابتدا تراکم کوارک برهنه‌ی اندرون نوکلئون‌های مقیّد را با اعمال مدل کوارک تبادلی محاسبه کرد .سپس توزیع کوارک، پادکوارک ،گلئون و همچنین تابع ساختارحالت نوکلئون مقیّد و هسته‌های سبک در انرژی‌های پایین محاسبه شده و درآخر ایم توزیع‌ها با استفاده از معادلات تحول دگلپ به انرژی‌های بالاتر تحول می‌یابد که نتایج به‌دست آمده در چهارچوب نظری با داده‌های تجربی سازگاری خوبی دارد.

تصور بر این است که ساختار داخلی نوکلئون آزاد با ساختار داخلی نوکلئون مقید در داخل هسته یکسان باشد.در سال1362/1983 گروه تحقیقاتی [1]EMC با استفاده از آزمایش پراکندگی ناکشسان ژرف میون از هسته،­ نسبت تابع ساختار هسته­ی آهن به تابع ساختار هسته­ی دوترون را در واحد نوکلئون اندازه­گیری نمودند، که بر خلاف انتظار برابر یک نبود. این پدیده به عنوان اثر EMC شناخته شده است که بیانگر این است که توزیع اجزای ‌تشکیل‌دهنده­ی نوکلئون‌ها‌ی مقید متفاوت از نوکلئون‌ها‌ی آزاد است. در این پایان نامه مدل تبادل کوارکی بررسی می­شود و این مدل نشان می­دهد که در محدوده­ی xهای میانی تبادل کوارک­های ظرفیت میتواند سهم عمده­ای در نسبت ­EMC داشته باشد. اما این مدل درمحدوده­ی xهای بزرگ و کوچک قادر به توجیه اثر EMC   نیست. در محدوده­ی xهای بزرگ که حرکت فرمی نقش عمده را دارد و برای محدوده­ی xهای کوچک هم مدل تبادل کوارکی سهم کوارک­های دریا و گلئون­ها در توابع ساختار را در بر ندارد.

مزون آپسیلون دارای ساختار کوارکی    است این مزون در حالت موج s، اسپین یک دارد و این امکان وجود دارد که در نابودی الکترون-پوزیترون تولید شود. در این پایان نامه تولید مستقیم آپسیلون به طریق ترکش مستقیم کوارک و پاد کوارک b و ترکش گلئون مورد مطالعه قرار گرفته است. بر این اساس با در نظر گرفتن تصحیحات حرکت فرمی   و تحصیحات مرتبه ی NLO سطح مقطع تولید مزون آپسیلون حول جرم آن و حول قطب Z0 محاسبه شده است.   نتایج بدست آمده توافق خوبی با داده های تجربی دارد. علاوه بر این آهنگ واپاشی Z0 به مزون آپسیلون را با در نظر گرفتن تصحیحات حرکت فرمی   و تحصیحات مرتبه ی NLO محاسبه شده است. نتایج بدست آمده نشان می دهد که با در نظر گرفتن تصحیخات حرکت فرمی و NLO آهنگ واپاشی واپاشی Z0 به مزون آپسیلو   یک مرتبه ی بزرگی افزایش می یابند.

   چکیده    روش اکتشافی SP یا پتانسیل خودزا از جمله روش های اکتشافی در ژئوفیزیک کاربردی با چشمه طبیعی است و اساس آن بر اندازه گیری اختلاف پتانسیل الکتریکی حاصل از فعل و انفعالات الکتروشیمیایی، ترموالکتروشیمایی و الکتروسینتیکی، که بین توده های معدنی و الکترولیت های محیط زیر سطحی اتفاق می افتد، استوار است. در مدل سازی های صورت گرفته در دهه های اخیر سعی بر آن بوده تا این بی هنجاری های SP به اشکال هندسی خاصی مانند کره، استوانه و ورقه تقریب زده شده و با روش های عددی مانند مدل سازی معکوس و بهره گیری از روش کاهش مربعات خطاها، پارامترهای توده معدنی   مانند عمق(Z) ، زاویه قطبیدگی ( ) و گشتاور دو قطبی الکتریکی ( K ) تخمین زده شود. در این تحقیق از شبکه عصبی پرسپترون چند لایه (MLP )با میانگین مربعات خطای(MSE)برابر با 0001. به منظور تخمین شکل هندسی بی هنجاری و محاسبه پارامترهای توده معدنی به ویژه در رابطه با استوانه افقی و قائم در مناطقی مانند جفرسون ایالات متحده، باواریای آلمان و سریر ترکیه استفاده شده و نتایج آن با نتایج به دست آمده از دیگر روش های تفسیر مقایسه شده است.

در این پایان‌ نامه از داده‌های برداشت شده با استفاده از روش شلومبرژه در محدوده روستای ضیاآباد در استان مرکزی برای   معکوس‌سازی یک بعدی و دو بعدی مقاومت ویژه استفاده شده و مقاطع مقاومت ویژه واقعی حاصل از مدل سازی یک بعدی و دوبعدی با هم مقایسه شده اند. از اهداف این پژوهش، چگونگی پردازش و مدل‌سازی داده‌ها و انجام تفاسیر بهینه در مورد ساختار‌های زیرسطحی و آب‌های زیرزمینی منطقه می‌باشد. در این پایان‌نامه، با استفاده از آرایه شلوبرژه، داده‌های مقاومت ‌ویژه ظاهری حاصل از اندازه‌گیری‌های صحرایی به کمک روش‌های معکوس سازی یک بعدی و دوبعدی با استفاده از نرم‌افزارZondRes2D   انجام و با استفاده از این نرم‌افزار مقاطع ژئوالکتریک برای هرپروفیل و نیز نقشه های مقاومت ویژه ظاهری برای فواصل الکترودی مختلف توسط   نرم‌افزار ژئوسافت رسم می شوند. در نهایت با استفاده از نتایج حاصل از معکوس‌سازی داده‌ها، مقایسه مقاطع مقاومت‌ویژه در حالت یک بعدی و دوبعدی انجام شده و بهترین محل برای اکتشاف آب در منطقه پیشنهاد شده است. مطالعات ژئوفیزیکی به روش سونداژ الکتریکی قائم با فواصل سونداژ الکتریکی حدود 500 متر انتخاب گردیده است و   فاصله بین الکترودهای جریان   AوB برابر 600 متر است. تعداد سونداژهای اندازه‌گیری شده 39 عدد در راستای 5 پروفیل ژئوالکتریک(A-B-C-D-E)می‌باشد. از تفسیرنقشه ‌های زمین شناسی توسط نرم‌افزار ژئوسافت در می یابیم که عمق لایه آبدار کم است و سنگ بستر مقاوم و نزدیک به سطح قرار دارد   بهترین محل جهت حفر چاه درابتدا فاصله بین سونداژهای 7 تا 37 با مختصات حدود 368272- 3844064 و سپس در اولویت دوم در فاصله بین سونداژهای 35 تا 36   با مختصات 368262- 3844488 است که لازم است چاهی به عمق حدود 120 متر حفر گردد.  

Investigate of the weak contribution of nucleon structure functions 

با استفاده از مدل قطره مایع موثر تابش پروتون و واپاشی آلفا را برای تعدادی از هسته‌های دارای کمبود نوترون مطالعه کرده‌ایم. برای این هسته‌ها نیمه‌عمرهای تجربی این دو واپاشی در دسترس می‌باشند. هدف از این پایان‌نامه محاسبه نیمه‌عمرهای این دو واپاشی براساس مدل قطره مایع موثر و بررسی رقابت بین آن‌هاست. برای برخی از ایزوتوپ‌های Ir و Au، تغییرات نیمه‌عمرهای این دو واپاشی برحسب عدد نوترونی رسم شده است. همچنین برای واپاشی پروتون تغییرات نیمه‌عمر کاهش‌یافته با پارامتر کولنی را به‌دست آورده‌ایم. لگاریتم نیمه‌عمر کاهش‌یافته با این پارامتر رابطه خطی دارد. نتایج به‌دست آمده از این مدل نشان می‌دهد که توافق خوبی بین نتایج تجربی و تئوری برای نیمه‌عمر واپاشی پروتون و واپاشی آلفا وجود دارد. همچنین مد واپاشی غالب پیش‌بینی‌شده توسط این مدل در توافق کامل با نتایج تجربی است.

چکیده     روش جبر عملگری در واقع به معنی تکنیک اعمال عملگرهای نردبانی برای به دست آوردن طیف ویژه مقادیر انرژی و همچنین ویژه توابع موج متناظر با عملگرهای مکانیک کوانتومی است که به طور گسترده ای در کتاب های آموزشی، مربوط به حل معادل? موج تکانه زاویه ای و نوسانگر هارمونیک مورد استفاده قرار گرفته است. اولین بار دیراک این عملگرها را ابداع کرد و توانست با بهره گرفتن از این روش به تحلیل تکانه‌ زاویه‌ای بپردازد و نشان دهد که عدد کوانتومی تکانه‌ زاویه‌ای کل بایست به صورت مضرب نیم صحیحی از ثابت پلانک ? / 2 {\\displaystyle \\hbar /2} باشد.    مزایای متعددی برای استفاده از این روش در مقابل روش قدیمی حل معادل? دیفرانسیل مرتبه دوم وجود دارد اما این تکنیک یعنی بکارگیری عملگرهای نردبانی برای حل معادل? شعاعی اتم هیدروژن گونه بعنوان یک الگوی مهم و پرکابرد در کتاب ها و آثار پژوهشی مربوط به فیزیک کوانتومی یافت نمی شود و به جای آن، تنها از روش تحلیلی با راه حل سری استفاده شده است.   در این روش جدید ابتدا با پیدا کردن مجموعه عملگرهای جابجاپذیر سیستم، فضای هیلبرت مربوط به آن را می سازیم که همان فضای حالت سیستم است و سپس با ایجاد یک ترکیب خطی از مجموعه عملگرهای جابجا ناپذیر سیستم به تعریف اپراتورهای افزاینده و کاهند? آن می پردازیم. در این پژوهش نوین بر مبنای ماهیت مکانیک موجی، با روش جبر عملگری به حل معادل? خطی شرودینگر برای سیستم اتم هیدروژن گونه پرداخته شده است که با عملکردی شبیه به همان الگوهای پیشین، در اثر اعمال عملگرهای نردبانی بر روی حالت کوانتومی سیستم، کوانتش انرژی و نیز ویژه توابع موج راست هنجار به طرز کاملا دقیق و بدون لحاظ هیچ گونه فرضیات دلخواه تولید خواهند شد.  

در این پایان‌نامه ابتدا در فصل‌های اول و دوم نگاه اجمالی به نظریه میدان‌های کوانتومی و به خصوص میدان‌های کوانتومی اسپینوری و برداری می‌اندازیم و به تعریف کلی از حالت‌های همدوس و ویژگی آن می‌پردازیم. در فصل سوم با تعریفی از تبدیل فوریه بیان می‌کنیم که تبدیل فوریه به‌عنوان قدیمی‌ترین ابزار تبدیل سیگنال است و یک سیگنال را به مولفه‌هایی از توابع نمایی با فرکانس‌های مختلف تجزیه می‌کند و قادر به انتقال سیگنال دریافتی از حوزه زمان به حوزه بسامد است. این تبدیل فاقد هرگونه اطلاعاتی در مورد زمان وقوع هر بسامد است. به‌عبارت‌دیگر، در این تبدیل اطلاعات وابسته به زمان، به طور کامل حذف می‌شود.]1[ در واقع نمایش سیگنال در حوزه فرکانس به دلیل عدم توانایی بازنمایی تغییرات فرکانسی در طول زمان، برای تحلیل سیگنال‌های غیرایستا کارآمدی لازم را ندارد؛ در نتیجه در می‌یابیم که نیاز به یک توزیع با توانایی بازنمایی تغییرات فرکانسی نسبت به زمان وجود دارد که توزیع‌های زمان- فرکانس به خوبی این تغییرات سیگنال‌ها را نشان می‌دهند.]2[ که در فصل چهار به آن‌ها پرداخته‌ایم. گابور با ابداع روشی جدید، تبدیل فوریه را فقط برای محدوده زمانی کوچکی از سیگنال دریافتی به کاربرد و این محدوده را پنجره زمانی نامید. گابور با حرکت پنجره مذبور در طول زمان سیگنال دریافتی، تبدیل فوریه هر قسمت را محاسبه و آن را تبدیل فوریه پنجره‌ای نامید که مثالی از تجزیه و تحلیل زمان- فرکانس است. در عین حال، این تبدیل دارای محدودیت ثابت بودن عرض پنجره است، که منجر به عدم طبقه‌بندی بسامدهایی با طول زمانی متفاوت می‌شود.]3[ در فصل پنجم اساس کار MRI که مبتنی بر حرکت اسپینی هسته‌های اتم هیدروژن است را بررسی کرده و سپس به بیان روش‌های تصویر‌گیری ازجمله تصویرگیری به طریقه اسپین-اکو، تصویرگیری چندمقطعی، تصویرگیری چنداکویی و ... می‌پردازیم. در فصل ششم نیز به طور مفصل اجزای تشکیل دهنده دستگاه MRI را توضیح خواهیم داد.

عمق اکتشاف در روش­های ژئوفیزیکی از اهمیت بالایی برخوردار است. دانستن اینکه اندازه­گیری­ها تا چه عمقی از زمین را می­تواند آشکارسازی کند، بسیار مهم است. در سونداژزنی الکترومغناطیسی، عمق اکتشاف بیشینه عمقی است که یک هدف معلوم در یک میزبان معلوم توسط حسگر می­تواند مشاهده شود. عمق اکتشاف به صورت کاملاً تجربی تعیین می‌شود و عواملی مانند ابعاد   مشخص سیستم الکترومغناطیسی (شکل پیچه، فاصله بین پیچه­ها و فرکانس)، سطح نوفه و سیگنال سیستم، خواصی از رسانای زیر سطحی مانند هندسه رسانا، اندازه، موقعیت آن، مقدار رسانایی سنگ میزبان، مواد رویی و رسانایی خود هدف، روش­های پردازش داده­ها و تفسیر آن­ها، آن را متاثر می­کنند. در این پایان نامه عمق اکتشاف برای حسگرهای الکترومغناطیسی هوابرد حوزه فرکانس بررسی شده است. هدف اصلی این بررسی­ها، محاسبه ارتباط بین عمق اکتشاف و عوامل موثر بر آن به صورت تئوری است. با استفاده از حسگرهای الکترومغناطیسی هوابرد، روابط ساده­ای برای تخمین عمق اکتشاف از تجزیه پاسخ­های الکترومغناطیسی بر مبنای مدل­های نیم فضای لایه­ای محاسبه شده­اند طوری که می­توان قبل از هزینه کردن برای حفاری و دست به استخراج زدن، با در نظر گرفتن شرایط و امکانات موجود، عمق تقریبی اکتشاف را تخمین زد. نتایج نشان می­دهند که عمق اکتشاف افزایش می­یابد اگر: عمق پوست افزایش یابد؛ مقدار آستانه کاهش ­یابد؛ فاصله جدایش فرستنده و گیرنده افزایش یابد؛ تباین مقاومت ویژه بین سنگ میزبان و هدف افزایش یابد.  

دوگانی AdS/CFT، چهارچوب مناسبی برای مطالعه سیستم­ هاییبا جفت­ شدگی قوی است. از آنجا که در ناحیه جفت­ شدگی قوی، روش­ های اختلالی ناکارآمداست دست به دامان روش­ های دیگری همچون دوگانی می­ شویم. طبق این دوگانی، یک نظریه­ یمیدان کوانتومی در d بعد، با یک نظریه گرانش کوانتومی (نظریه ریسمان) در پس زمینه­ یفضای AdS(d+1 معادل است. در آغازین سال‏های قرن بیست و یکم، این حدس زده شدکه فضای اطراف ذرات بنیادی نیز، می ­تواند خمیده باشد، پس می­ توان از هندسه­ ی خمیده­ یAdS در حل مسائلی که مربوط به QCD است استفاده نمود. ما نیز در این کار از تناظر AdS/CFT آغازمی­ کنیم وسپس به معرفی مدل AdS/QCD می پردازیم . سپس کارهای انجام شدهدر زمینه تابع ساختار را که با استفاده از دوگانی انجام شده است و در چهارچوب مدل دیوارسخت صورت گرفته است بررسی می کنیم و  سپس   سطح مقطع را با استفاده از مدل دیوار نرم بدستآورده و با استفاده از آن سعی می­کنیم ثابت جفت­ شدگی را در فضای دوگان مطالعهکنیم. کلمات کلیدی: تناظر AdS/CFT،تناظر AdS/QCD، مدل دیوار سخت و نرم، مبادله­ ی پومرون.

  تاثیر رشته کوه زاگرس بر طوفان گردوغبار

ابر تقارن 

تولید کوارکونیوم  

بررسی ویژگی های الکترونیکی پلیمرها

  در این بحث نیمه عمر واپاشی آلفا از هسته های فوق سنگین با بکارگیری مدل شکافت متحد (UFM) و فرمول تحلیلی رویر مورد بررسی قرار می گیرد. این دو روش ابزار مفیدی برای بررسی واپاشی آلفا می باشند که با داده های تجربی توافق خوبی را نشان می دهند. یک فرمول اصلاح شده بر پایه فرمول اسویاتیسکی برای تعیین نیمه عمر شکافت خود به خود پیشنهاد شده است. نیمه عمر شکافت خود به خود برای هسته های سنگین و فوق سنگین در ناحیه ای از هسته های Th   تا   Fl   محاسبه می شود. داده های تجربی با نتایج بدست آمده توسط فرمول اصلاح شده اسویاتیسکی توافق خوبی دارند. هدف ما بررسی رقابت بین واپاشی آلفا و شکافت خود به خود، تجزیه و تحلیل جزئیات و پیش بینی مدل واپاشی برای برخی از هسته های ناشناخته است.

  در تصاویر (SAR) رادار دهانه ترکیبی سالیتون داخلی تولید شده در مقابل رودخانه کلمبیا در طول جزر و مد را نشان می دهد. مقیاس تجزیه و تحلیل نشان داد که این امواج درونی متعلق به رده محدود عمق است. بر اساس مطالعه ای که توسط ژنگ و همکاران [2002] انجام شد که یک مدل نظری برای رده محدود عمق توسعه داده شد که رادار از پراکندگی مقطعی به پارامترهای پویا از سالیتون داخلی مربوط است. با استفاده از مدل نظری و در محل داده چگالی جمع آوری شده توسط تاثیرات رودخانه در فلات پروژه توسعه یافته کروز در جولای سال 2004 نصف عرض، دامنه، سرعت فاز و انرژی موج در طول تاج از سالیتون داخلی به دست آمده است.

در این مطالعه به بررسی اثر خنک شدن پلاسما روی میرایی امواج مگنتوهیدرودینامیک طولی ایجاد شده در پلاسمای مغناطیده­ی یکنواخت پرداخته­ایم که عامل­های این میرایی را ویسکوزیته­ی تراکمی و رسانش گرمایی در نظر گرفته­ایم. با استفاده از تقریب پلاسمای بتای کوچک و لوله شار صلب از اختلال میدان مغناطیسی صرف نظر کرده­ایم و آن را ثابت و در راستای محور z در نظر گرفته­ایم. همچنین فرض کرده­ایم که دمای پلاسما بصورت نمایی با زمان کاهش می­یابد طوریکه این مقیاس زمانی بزرگتر از دوره­ی نوسان است یعنی تغییر دمای پلاسما به آرامی صورت می­گیرد این فرض به ما این اجازه را داده­ است که از روش WKB برای مدل نوسانات میرا استفاده کنیم. در اولین مرتبه­ی این تقریب که تقریب اپتیک هندسی نامیده می­شود معادله­ی پاشندگی نوسان­های لوله را استخراج کرده­ایم و در مرتبه­ی دیگر این تقریب به نام تقریب اپتیک فیزیکی معادله­ی تعیین کننده­ی تغییر دامنه­ی نوسان با زمان را به دست آورده­ایم و سپس با استفاده از این نتایج تحلیلی وابستگی دامنه­ی نوسان به زمان و دما را بصورت عددی تخمین زده­ و نمودارهای مربوط به نتایج را رسم کرده­ایم. دیده می­شود در لوله­های خنک میرایی ناشی از ویسکوزیته­ی تراکمی بسیار ضعیف و در لوله­های داغ­تر این میرایی بیشتر می­شود زیرا افزایش دما ضریب ویسکوزیته­ی تراکمی را افزایش می­دهد همچنین سرد شدن لوله باعث افزایش دامنه­ی نوسان می­شود که اگر ویسکوزیته­ی تراکمی و رسانش گرمایی را با هم در نظر بگیریم اثر میرایی حاصل از این عوامل میراکننده باعث کاهش قابل توجه دامنه­ی نوسانات در لوله­  hy;های خنک­شونده­ی تاج خورشید می­شود.

‌اسپکتروسکوپی و بر­هم­کنش های باریون­های در­بر­گیرنده­ی دو کوارک سنگین و یک کوارک سبک در حدی که جرم کوارک سنگین به سمت بی­نهایت میل کند خیلی ساده خواهد شد، و این به آن دلیل است که کوارک­های سنگین، شعاع  دو­کوارک های سنگین خیلی کوچک­تر از مقیاس نوعی طول مربوط به برهمکنشهای قوی است این به ما اجازه می دهد که از نظریه اختلال مکانیک کوانتومی رنگ برای محاسبه توابع ترکش این  دسته از باریونهای سنگین استفاده کنیم.در کار پیشرو توابع ترکش باریونهای دوطعم سنگین شامل کوارکهای بی و سی را در مدل کوارک - دوکوارک محاسبه می کنیم سپس با استفاده از این توابع و سطح مقطع کل هادرونی بدست آمده از آزمایشهای مربوط نابودی الکترون -پوزیترون در انرژی مرکز جرم 92/2 جی ای وی سطح مقطع غیر انحصاری تولید باریونهای زیگمای بی سی و زیگما بی سی استار را محاسبه می کنیم

در این پایان نامه، روش زهدی، که در ابتدا به عنوان یک روش سریع برای تفسیر داده های شلومبرژه و ونر به کار گرفته شده بود، برای معکوس سازی داده های الکترومغناطیس هوابرد حوزه فرکانس مورد استفاده قرار گرفته است. این روش بر اساس زمین لایه ای بنا نهاده شده است و توسط آن می توان بدون نیاز به حدس اولیه، تعداد، ضخامت و رسانایی لایه های زمین را محاسبه کرد. این روش اساسا نوعی مدل سازی پیشرو است که در آن مدل آغازگر فرآیند تکرار الگوریتم از روی خود داده ها بدست می آید و همین مدل آغازگر، از نظر ضخامت لایه ها و رسانایی آن ها، آنقدر تغییر می کند که داده های حاصل از آن با داده های مشاهده شده کمترین اختلاف را پیدا کنند. در این حالت می توانیم بگوییم که به مدل زمین دست پیدا کرده ایم. این روش بر داده های الکترومغناطیس هوابرد حاصل از مدل های مصنوعی زمین یک بعدی چند لایه و زمین دو بعدی چند لایه اعمال شده است و نتایج نشان می دهند که روش زهدی برای بازیابی مقادیر رسانایی و ضخامت لایه های زمین عملکرد قابل قبولی داشته است. 

همجوشی هسته ای از طریق کاتالیزور   میونی یکی   از روش های انجام   همجوشی برای تولید   انرژی است. این روش به دلیل انجام شدن در دمای محیط و عدم تولید پسماند های رادیواکتیو مضر، در سال های اخیر مورد توجه قرار گرفته است. در این پایان نامه ما با استفاده از روش برنامه نویسی فرترن به حل معادلات دینامیکی پرداختیم و بازده کاتالیزور میونی را برای سیستم های D-T و H-D-Tدر شرایط جامد و مایع محاسبه نموده ایم و شرایط بهینه برای انجام همجوشی را   به دست آورده ایم. هم چنین   مشاهده کردیم که با افزایش   غلظت تریتیم، بازده کاتالیزور میونی در سیستم   H-D-T افزایش می یابد، در حالیکه در سیستم D-Tیک قله در نمودار دیده می شود. اما با افزایش چگالی   محیط، بازده در هر دو   سیستم افزایش می یابد. هم چنین آهنگ   چرخه ی میون، طیف زمانی نوترون های حاصل از   همجوشی و ضریب چسبندگی موثر سیستم ها را نیز محاسبه نموده ایم. در انتها نیز اثر اسپین بر بازده همجوشی کاتالیزور میونی بررسی کرده ایم و مشاهده کردیم که با وارد کردن اسپین در معادلات دینامیکی، بازده همجوشی اندکی کاهش می یابد.

پس از آزمایش ناکشسان عمیق الکترون پروتون SLAC] در سال 1969 تلاش های زیادی توسط دانشمندان نظری و تجربی برای بدست آوردن اطلاعات بیشتر در مورد ساختار پارتون­ها [2]   یعنی کوارک­های ظرفیت، کوارک­های دریا و گلئون­ها مربوط به هادرون­  hy;ها و هسته انجام شده است. در بخش تجربی اولین مشاهده در سال 1983 توسط گروه EMC[3] بود. آنها مشاهده کردند که هنگامی که هدف از دوتریم به هسته­ی ­سنگین تغییر داده شود اثر قابل توجهی در توابع ساختار نوکلئون­ها ظاهر می­شود. اما در سال ­های اخیر بسیاری از آزمایش­ها مطالعه­ی خود را روی توابع ساختار هادرون­ها (عمدتا پروتون ونوترون) در xهای(xمتغیر مقیاس بیورکن است[4] (کوچک متمرکز کرده­اند که در آنجا کوارک­های دریا و گلئون­ها نقش مهمی را بازی می­کنند. در سال­های اخیر هم, استفاده از هدف­های هلیوم سه و تریتیوم غیرقطبیده برای پرتوهای با انرژی GeV 11 آزمایشگاه جفرسون فراهم شده است . به منظور محاسبه تابع ساختار نوترون از نسبت تابع ساختار هلیوم سه و تریتیوم استفاده می­شود چون، برخلاف پروتون تابع ساختار نوترون را نمی­توان به صورت مستقیم مورد مطالعه قرار داد، بنابراین باید تابع ساختار آنرا به شیوه­ی غیر مستقیم استخراج کنیم. در سال 1986جفی و هدبوی[5] با استفاده از پراکندگی ناکشسان ژرف نسبت تابع ساختار پروتون یا نوترون را در حالت مقید و آزاد را محاسبه کردند این انتظار وجود داشت که، نسبت تابع ساختار حالت مقید به حالت آزاد برابر یک باشد اما با مشاهده نتایج تجربی و نتایج تئوری و مقایسه آنها دیده شد که این نسبت یک نیست. بنابراین به دنبال توجیه این اختلاف با ارائه مدل­ها و روش­های نظری بودند. دلایل مختلفی برای این تغییر توزیع کوارکی داخل نوکلئون­های مقید و آزاد بیان شد که از جمله می­توان به اثر فرمی، اثر انرژی بستگی و اثر تبادل کوارکی اشاره کرد. در این پایان نامه بر آن هستیم تا با استفاده از مدل کوارک سازنده سهم کوارک­های دریا و گلئون­ها را در توابع ساختار نوکلئون­ها اعمال نموده و انتظار می­رود که نتایج این محاسبات با داده­های تجربی به ویژه با داده­هایی که از آزمایشگاه سرن و جفرسون که در سال­های اخیر بدست آمده­اند هم­خوانی بهتری داشته باشند.     

در این پایان نامه پس از مقدمه ی مختصر بر پراکندگی های کشسان و ناکشسان رابطه ای برای سطح مقطع دیفرانسیلی پراکندگی ناکشسان الکترون پروتون بدست می آید وسپس مدل پارتون و رابطه ی اصلی این مدل یعنی رابطه ی کالان گراس بدست می آید این رابطه به ما اجازه می دهد که ر صورت داشتن توابع توزیع پارتون های درون نوکلئون بتوان به توابع ساختار آنها دست یافت .

مکانیسم مسلط در واپاشی z0   برای تولید مستقیم حالتهای چارمونیوم و یا   باتمونیوم ، واپاسی z0   به یک جفت کوارک – پاد کوارک c و یا b می باشد سپس پاد کوارکهای سنگین    و یا c به حالتهای چارمونیوم و باتمونیوم ترکش می کنند. ما ابتدا توابع ترکش را برای حاتهای موج   s   باتمونیوم و چارمونیوم محاسبه می کنیم   سپس با استفاده از توابع ترکش بدست آمده ،   آهنگ   تولید را برای   کوارکونیم های سنگین و همچنین آهنگ واپاشی   z0 به cc   و bb   محاسبه می کنیم.

در این پایان­نامه به بررسی وابستگی سمتی تولید کوارک سنگین در پراکندگی ناکشسان ژرف لپتون-نوکلئون پرداخته­ایم. به طور کلی در چند دهه­ی اخیر بررسی تولید کوارک­های سنگین مورد توجه دانشمندان فیزیک ذرات بنیادی قرار گرفته و فعالیت­هایی که در این مدت در شتاب­دهنده­های مختلف انجام شده گویای اهمّیت بررسی این موضوع می­باشد. در این کار با توجه به اینکه منابع تولید کوارک سنگین بسته به نوع ذرات برخورد­دهنده متفاوت است، واکنش­های مختلفی که منجر به تولید کوارک­های سنگین می­شود را مطرح و در نهایت بررسی خود را به برخورد ناکشسان ژرف لپتون-نوکلئون محدود می­کنیم. برای این منظور ما ابتدا برخورد کاملاً ناکشسان الکترون-پروتون را مورد بررسی قرار داده و به تعیین سطح مقطع این فرآیند پرداخته­ایم سپس روابط بین توابع ساختار نیمه­غیر­انحصاری سطح پارتنی و هلیسیتی سطح مقطع­های   در شکل مقادیر دلخواه جرم کوارک سنگین و وابستگی سمتی   در برخورد ناکشسان ژرف لپتون-کوارک در پایه­ی هلیسیتی بررسی کرده­ایم. در آخر به بررسی ویژگی­های عددی توزیع   و   ناشی از سهم پراکندگی فوتون-کوارک برای کوارک­های افسون، ته و سر پرداخته­ایم. به این نتیجه رسیدیم که برخلاف مولفه­ی همجوشی فوتون-گلوئون، ساز­و­کار پراکندگی فوتون-کوارک عملاً مستقل از   است که این واقعیت به ما می­گوید که اندازه­گیری توزیع­های سمتی در اینگونه برخورد­ها می­تواند مستقیماً کوارک سنگین داخل پروتون را کاوش کند. نتایج ما نشان می­دهد که پیشگویی­های همجوشی فوتون-گلوئون و پراکندگی فوتون-کوارک برای عدم تقارن   سمتی از نظر کمّی به خوبی در مدل عدد طعم ثابت تعریف شده­است: هم از نظر پارامتری و هم اختلالی پایدار هستند.

  در این پایان­نامه ما در ابتدا به معرفی پروژه برخورددهنده بزرگ هادرون-الکترونی پرداخته و سپس با معرفی مدل استاندارد فیزیک ذرات و جدول ذرات بنیادی، در مورد اهمیت و خواص و نیز نحوه تولید کوارک سر به عنوان سنگین­ترین ذره بنیادی شناخته شده در طبیعت با استفاده از نتایج آزمایشگاهی صحبت خواهیم کرد. در محاسبات نظری، کوارک سر به دلیل جفت شدگی بسیار زیادی که با بوزون هیگز دارد مورد بسیار خوبی جهت تحقیق در حیطه فیزیک هیگز می­باشد. به همین دلیل در این کار ما به جستجو و تعیین سطح مقطع برای جفت شدگی کوارک-پادکوارک سر و بوزن هیگز در فرآیند پراکندگی ناکشسان عمیق الکترون-پروتون در برخورددهنده بزرگ هادرون-الکترونی پرداختیم. فرآیند مورد نظر ما که از پراکندگی ناکشسان عمیق بین الکترون و پروتون سر چشمه می­گیرد، به وسیله فوتون مجازی منتشر شده از الکترون و نیز گلوئون ساتع شده از پروتون انجام می­شود که به این فرآیند همجوشی بوزون-گلوئون می­گوییم. نتیجه محاسبات ما با استفاده از پتانسیل عظیم به وجود آمده در برخورددهنده بزرگ هادرون-الکترونی می­باشد به این دلیل که برخورددهنده­های لپتون-هادرونی نسل قبل انرژی لازم برای تولید این ذره سنگین را نداشتند. در نهایت ما نتیجه بدست آمده از سطح مقطع مربوط به جفت­شدگی کوارک-پادکوارک سر و هیگز را با نتایج موجود در برخوردهای هادرون-هادرونی و همجوشی گلوئون-گلوئون مقایسه کرده و بیان می­کنیم که هرچند سطح مقطع این فرآیند از طریق همجوشی بوزون-گلوئون کمتر است اما دقت محاسبات برای شناخت فیزیک هیگز بسیار دقیق­تر خواهد بود.

در این پایان­نامه ابتدا در مورد پراکندگی ناکشسان ژرف صحبت کرده و به مدل پارتونی می­پردازیم. به صورت خلاصه سه مدل هسته­ای و اثرات موثر بر تغییرات توابع ساختار پارتونی در هسته بررسی می­شود. سپس به معادله­ی اساسی تحولات توابع توزیع پارتونی، یعنی معادله­ی ، و نحوه­ی حل آن می­رسیم. در اینجا معادله­ی مذکور را در تقریب   حل میکنیم. در نهایت به کمک یک ضریب وزنی توابع توزیع پارتونی هسته را از توابع توزیع پارتونی نوکلئون منفرد( مربوط به اندازه­گیری­های تجربی) به دست می­آوریم. نتیجه­ی بررسی توابع توزیع هسته­ای نشان دهنده­ای اثرات هسته­ای همچون: اثرات سایه­ای در ­های پایین،   و پاد سایه در ­های بالا می­باشد.